При удалении экрана от дифракционной решетки картина дифракционного спектра изменяется следующим образом:
1. Увеличение расстояния между решеткой и экраном приводит к увеличению расстояния между дифракционными максимумами на экране. Это связано с тем, что углы дифракции остаются постоянными, но расстояние, на которое эти максимумы проецируются на экран, увеличивается.
2. Если θ - угол дифракции, то положение n-го максимума на экране можно выразить через формулу:
x_n = L * tan(θ_n),
где:
- x_n - расстояние от центра (нулевого максимума) до n-го максимума,
- L - расстояние от решетки до экрана,
- θ_n - угол дифракции для n-го максимума.
3. В случае малых углов (для небольших значений θ), можно использовать приближение:
tan(θ) ≈ sin(θ) ≈ θ,
поэтому уравнение можно переписать как:
x_n ≈ L * sin(θ_n).
Таким образом, при удалении экрана L увеличивается, и соответственно, x_n также увеличивается, что приводит к более широкому распределению дифракционных максимумов по экрану.
В результате:
- Максимумы становятся дальше друг от друга,
- Ширина спектра на экране увеличивается.
Это явление позволяет лучше различать отдельные максимумы, что может быть полезно в экспериментальных условиях.